光纖(xian)(xian)傳輸基于可用光在兩種介(jie)質界(jie)面發生(sheng)(sheng)全(quan)(quan)反射(she)(she)(she)(she)的原理。突變型光纖(xian)(xian),n1為(wei)纖(xian)(xian)芯(xin)介(jie)質的折(zhe)射(she)(she)(she)(she)率，n2為(wei)包(bao)層(ceng)介(jie)質的折(zhe)射(she)(she)(she)(she)率,n1大(da)于n2，進入(ru)(ru)纖(xian)(xian)芯(xin)的光到達纖(xian)(xian)芯(xin)與包(bao)層(ceng)交界(jie)面（簡稱芯(xin)-包(bao)界(jie)面）時的入(ru)(ru)射(she)(she)(she)(she)角大(da)于全(quan)(quan)反射(she)(she)(she)(she)臨界(jie)角c時,就能(neng)發生(sheng)(sheng)全(quan)(quan)反射(she)(she)(she)(she)而無(wu)光能(neng)量透出(chu)纖(xian)(xian)芯(xin)，入(ru)(ru)射(she)(she)(she)(she)光就能(neng)在界(jie)面經無(wu)數次全(quan)(quan)反射(she)(she)(she)(she)向前傳輸。原來(lai)
當光(guang)(guang)纖(xian)彎(wan)曲時(shi)，界(jie)面法線(xian)(xian)轉向，入(ru)射(she)角(jiao)度小(xiao)，因(yin)此(ci)一部分光(guang)(guang)線(xian)(xian)的(de)入(ru)射(she)角(jiao)度變(bian)得(de)小(xiao)于c而不(bu)能(neng)全(quan)(quan)反射(she)。但原來入(ru)射(she)角(jiao)較大(da)的(de)那些光(guang)(guang)線(xian)(xian)仍可全(quan)(quan)反射(she)，所以光(guang)(guang)纖(xian)彎(wan)曲時(shi)光(guang)(guang)仍能(neng)傳輸(shu)，但將引起能(neng)量(liang)損耗(hao)。通常，彎(wan)曲半徑大(da)于50～100毫米(mi)時(shi),其損耗(hao)可忽(hu)略不(bu)計(ji)。微小(xiao)的(de)彎(wan)曲則將造成嚴(yan)重的(de)微彎(wan)損耗(hao)。
人們常用(yong)電(dian)磁(ci)波(bo)理論進(jin)一(yi)(yi)步研究(jiu)光(guang)(guang)(guang)纖傳(chuan)輸的(de)機(ji)制，由(you)光(guang)(guang)(guang)纖介(jie)質波(bo)導的(de)邊界條(tiao)件來求解波(bo)動方(fang)程。在(zai)光(guang)(guang)(guang)纖中傳(chuan)播(bo)的(de)光(guang)(guang)(guang)包(bao)(bao)含有(you)許多(duo)模(mo)式，每一(yi)(yi)個模(mo)式代表一(yi)(yi)種電(dian)磁(ci)場分(fen)布(bu)，并(bing)與(yu)幾何(he)光(guang)(guang)(guang)學(xue)中描述的(de)某一(yi)(yi)光(guang)(guang)(guang)線相對(dui)應。光(guang)(guang)(guang)纖中存在(zai)的(de)傳(chuan)導模(mo)式取決于光(guang)(guang)(guang)纖的(de)歸一(yi)(yi)化頻率(lv)值式中NA為(wei)數值孔徑，它(ta)與(yu)纖芯和包(bao)(bao)層介(jie)質的(de)折射(she)率(lv)有(you)關。ɑ為(wei)纖芯半徑，為(wei)傳(chuan)輸光(guang)(guang)(guang)的(de)波(bo)長。光(guang)(guang)(guang)纖彎曲時，發生模(mo)式耦合，一(yi)(yi)部(bu)分(fen)能(neng)量由(you)傳(chuan)導模(mo)轉入輻射(she)模(mo)，傳(chuan)到纖芯外損耗掉(diao)。
性能：光纖的主要(yao)參數有衰減、帶寬等。
